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| Josh's Notes: 最优阵列处理（Part 1.4 —— 阵列调向） | true | true | true |
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c2604c43 | 2023-04-22 18:17:52 |
1.1 节、1.2 节和 1.3 节已经考虑了最大响应在正侧向（broadside），即 k_z=0 的阵列。在大多数应用中，我们希望能够把最大响应放置到，或者说调向（steer）到任意一个波数位置或方向上。有两种方法可以实现这个目标。直接的方法是改变传感器的位置，使得阵列的轴线和目标方向之间是垂直的，称为机械调向（mechanical steering）。当一个天线在物理上是可旋转的时候，我们可以采取这种方法，如雷达系统中抛物面孔径。通常机械调向的实现有很大的困难，原因可能是当处理长波长信号时所需阵列的物理维度较大，也可能是当传感器被移动时需要进行重新校准。
另外一个方法是引入时间延时（或在窄带的情况下，引入相移）来实现对一个阵列的**{% label primary @主响应轴 (main response axis，MRA) %}**进行调向。随着高速信号处理器的发展，电子调向（electronic steering）技术正在被更广泛地应用在阵列处理中，其不仅仅突破了机械调向的限制，还具有迅速改变响应函数的灵活能力。此外，在有些阵列中，在一个方向上采用机械调向，在其他的方向上采用电子调向。
首先考虑任意结构阵列，然后讨论均匀加权阵列的结果。
任意结构阵列的调向
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1.2 节开头的简单例子说明了把阵列调向某个特定方向的主要思想，调向在波数空间的影响是很直接的。考虑图 1-4-1 中的处理器，输入到调向环节的基函数为
$$\begin{equation} f\left( t, \vec{p}\right) = e^{j\omega t} \vec{v}_{\vec{k}}\left(\vec{k}\right) \end{equation}$$
我们希望当波数等于“目标”的波数时，即
$$\begin{equation} \vec{k} = \vec{k}_\mathrm{T} \end{equation}$$
输出是对齐的。我们把 \vec{k}_\mathrm{T} 称为**{% label primary @所调方向（steering direction） %}或在 k 空间的{% label primary @主响应轴（main response axis） %}**。可以使用一个 N \times N 的对角调向矩阵来完成这个操作
$$\begin{equation} \vec{I}\mathrm{s}\left(\vec{k}\mathrm{T}\right) = \left[ \begin{matrix} e^{j \vec{k}^\mathrm{T}_\mathrm{T}\vec{p}1} & 0 & \cdots & 0 \ 0 & e^{j \vec{k}^\mathrm{T}\mathrm{T}\vec{p}2} & \cdots & 0 \ \vdots & \vdots & & \vdots \ 0 & 0 & \cdots & e^{j \vec{k}^\mathrm{T}\mathrm{T}\vec{p}_N} \end{matrix} \right] \end{equation}$$
得到的输出为
$$\begin{equation} f_\mathrm{s}\left( t, \vec{p}\right) = e^{j\omega t} \vec{v}{\vec{k}}\left(\vec{k} - \vec{k}\mathrm{T}\right) \end{equation}$$
总的频率-波数响应为
$$\begin{equation} \vec{\varUpsilon} \left(\left. \omega, \vec{k} \right| \vec{k}\mathrm{T} \right) = \vec{\varUpsilon} \left( \omega, \vec{k} - \vec{k}\mathrm{T} \right) \end{equation}$$
阵列的响应函数仅是简单地平移到 \vec{k}_\mathrm{T} 的位置，这是利用波数空间来解释阵列响应函数的好处之一。如果在波数空间考虑波束方向图，也会得到一个简单的平移关系。
均匀幅度加权的情形
当采用均匀幅度加权时，在图 1-4-1 中的两步的过程是不必要的。令
$$\begin{equation} \vec{w} = \frac{1}{N} \vec{v}{\vec{k}}\left(\vec{k}\mathrm{T}\right) \end{equation}$$
和
$$\begin{equation} B_\mathrm{c} \left( \vec{k}, \vec{k}\mathrm{T} \right) = \frac{1}{N} \vec{v}{\vec{k}}^\mathrm{H} \left(\vec{k}\mathrm{T}\right) \vec{v}{\vec{k}}\left(\vec{k}\right) \end{equation}$$
我们称 B_c \left( \vec{k}, \vec{k}_\mathrm{T} \right) 为**{% label primary @常规波束方向图（conventional beam pattern） %}**。我们将发现常规波束方向图是后面要讨论的很多最优处理内容的基础。
线性阵列的调向
线性阵列的常规波束方向图为
$$\begin{equation} B_{\psi\mathrm{c}}\left( \psi : \psi_\mathrm{T} \right) = \frac{1}{N} \vec{v}\psi^\mathrm{H} \left(\psi\mathrm{T}\right) \vec{v}_\psi\left(\psi\right) \end{equation}$$
$$\begin{equation} B_{u\mathrm{c}}\left( u : u_\mathrm{T} \right) = \frac{1}{N} \vec{v}u^\mathrm{H} \left(u\mathrm{T}\right) \vec{v}_u\left(u\right) \end{equation}$$
对于均匀线性阵列，有
$$\begin{equation} B_{\psi\mathrm{c}}\left( \psi : \psi_\mathrm{T} \right) = \frac{1}{N} \frac{\sin\left( N \frac{\psi-\psi_\mathrm{T}}{2} \right)}{\sin\left(\frac{\psi-\psi_\mathrm{T}}{2} \right)} \label{SteeredBeamPatternInWavenumberDomain} \end{equation}$$
$$\begin{equation} B_{u\mathrm{c}}\left( u : u_\mathrm{T} \right) = \frac{1}{N} \frac{\sin\left[ \frac{\pi Nd}{\lambda} (u - u_\mathrm{T}) \right]}{\sin\left[ \frac{\pi d}{\lambda} (u - u_\mathrm{T}) \right]} \label{SteeredBeamPatternInDirectionCosineDomain} \end{equation}$$
式 \eqref{SteeredBeamPatternInWavenumberDomain} 或式 \eqref{SteeredBeamPatternInDirectionCosineDomain} 均对应方向图的平移，其形状并没有改变。这种没有畸变的平移性质是在 \psi 空间或 u 空间处理的众多优点之一。
当我们对阵列调向，并使得主响应轴对准 \bar{\theta}_0 时，其中 \bar{\theta}_0 是从正侧向（broadside）测得的角度，波束方向图发生平移，使得中心峰值位于 $u_0 = \sin\bar{\theta}_0$。这个平移也使得栅瓣发生移动。
图 1-4-2 说明了调向对波束方向图的影响。图 1-4-2(a) 给出了 d=2\lambda/3 和 \bar\theta = 30^\circ 时的波束方向图。我们看到，在这种调向的情况下，栅瓣位于可视区域的边缘。
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图 1-4-2(b) d=\lambda/2 和 \bar\theta = 90^\circ 的波束方向图。栅瓣同样位于可视区域的边缘。
通常，为了避免栅瓣进入可视区域，需要
$$\begin{equation} \frac{d}{\lambda} \leqslant \frac{1}{1 + \left| \sin\bar\theta_{\max} \right|} \end{equation}$$
其中， \bar\theta_{\max} 是阵列将要调向的最大角度。这个结果是令 \bar\theta_\mathrm{T} = \bar\theta_{\max}, 计算第一个栅瓣的位置和 \frac{d}{\lambda} 的关系而得到的。所以，如果阵列需要的调向为 -90^\circ \leqslant \bar\theta \leqslant 90^\circ 需要
$$\begin{equation} d \leqslant \frac{\lambda}{2} \end{equation}$$
研究在 \psi 空间或 u 空间的特性是很有用的。但是，必须要注意信号实际是从 (\theta, \varphi) 空间产生的，我们需要理解在这个空间的特性，这一点很重要。
在 \theta 空间（即角度空间），有
$$\begin{equation} B_{\theta\mathrm{c}}\left( \theta : \theta_\mathrm{T} \right) = \frac{1}{N} \frac{\sin\left[ \frac{\pi Nd}{\lambda} (\cos\theta - \cos\theta_\mathrm{T}) \right]}{\sin\left[ \frac{\pi d}{\lambda} (\cos\theta - \cos\theta_\mathrm{T}) \right]} \label{SteeredBeamPatternInAngleDomain} \end{equation}$$
我们在 \theta 空间画出 $B_{\theta\mathrm{c}}$，由于和 \theta 的关系，方向图的形状将随之发生改变。图 1-4-3 给出了 \theta_\mathrm{T} 和 d=\lambda/2 的波束方向图。把这个方向图和图 1-3-3 中的方向图进行比较，
可以看到主波束的波束宽度有所增加。
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为了研究在 \theta 空间的半功率带宽情况，我们采用式 \eqref{SteeredBeamPatternInAngleDomain} 和 N \geqslant 10 时半功率带宽的估算式。在 u 空间的左右半功率点分别为
$$\begin{equation} u_\mathrm{L} = u_\mathrm{T} - 0.450 \frac{\lambda}{Nd} \end{equation}$$
$$\begin{equation} u_\mathrm{R} = u_\mathrm{T} + 0.450 \frac{\lambda}{Nd} \end{equation}$$
或在 \theta 空间（\theta_\mathrm{L} 对应 $u_\mathrm{R}$，\theta_\mathrm{R} 对应 $u_\mathrm{L}$）有
$$\begin{equation} \cos\theta_\mathrm{R} = \theta_\mathrm{T} - 0.450 \frac{\lambda}{Nd} \end{equation}$$
$$\begin{equation} \label{LeftHalfPowerPointInAngleDomain} \cos\theta_\mathrm{L} = \theta_\mathrm{T} + 0.450 \frac{\lambda}{Nd} \end{equation}$$
所以，对于 $0 \leqslant \theta \leqslant pi$，$\theta_\mathrm{L}, \theta_\mathrm{R} \geqslant 0$，在 \theta 空间的半功率波束宽度为
$$\begin{equation} \theta_\mathrm{H} = \theta_\mathrm{R} - \theta_\mathrm{L} = \cos^{-1} \left[ \cos\theta_\mathrm{T} - 0.450 \frac{\lambda}{Nd} \right] - \cos^{-1} \left[ \cos\theta_\mathrm{T} + 0.450 \frac{\lambda}{Nd} \right] \end{equation}$$
除了当 \theta_\mathrm{T} = 0 或 $\pi$（端射，endfire，信号入射方向与阵元排布方向平行）的情况，\theta_\mathrm{L} 定义为最接近 \theta = 0 的半功率点。当波束从正侧向（$\theta_\mathrm{T} = \pi/2$）调向 z 轴的正半轴（端射，$\theta_\mathrm{T} = 0$）时，波束变宽。在某点上，如式 \eqref{LeftHalfPowerPointInAngleDomain}
中所示，\theta_\mathrm{L} 等于 0。在该点以外，在波束的那一边再没有半功率点。 Elliott1 把这个点称为扫描极限（scan limit）。
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当波束调向到正侧向的附近（\bar{\theta}_\mathrm{T} 的值很小）且 Nd \gg \lambda 时，\theta_\mathrm{H} 很小，利用小角度展开形式得到
$$\begin{equation} \label{HPBWWithSmallAngle} \theta_\mathrm{H} \approx 0.891 \frac{\lambda}{Nd} \sec \bar\theta_\mathrm{T} \end{equation}$$
式 \eqref{HPBWWithSmallAngle} 的意义在图 1-4-5 中比较明显。有效的阵列长度缩减了 \cos\bar\theta_\mathrm{T} 倍。
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对于 $Nd \geqslant 5\lambda$，在正侧向附近，式 \eqref{HPBWWithSmallAngle} 的误差在 0.2% 以内，在扫描极限附近，误差在 4% 以内。
参考文献
- Van Trees, Harry L. Optimum array processing: Part IV of detection, estimation, and modulation theory. John Wiley & Sons, 2002.
- Van Trees, Harry L, 汤俊. 最优阵列处理技术. 清华大学出版社. 2008.
-
R. S. Elliott. Antenna Theory and Design. Prentice-Hall, Englewood Cliffs, New Jersey, 1981. ↩︎