fix(equation): 删去公式中手动 \! 负间距

\arcsin\!\big(、\Re\!\left\{、\mathbf a_\ell\!\big( 等"函数/算子+定界符"
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主文件 \newcommand{\diff}{\mathop{}\!\mathrm{d}} 中的 \! 是微分号标准间距，保留。

parts/F-timestampErrCrb.tex

@@ -41,7 +41,7 @@
   =
   \sum_{\ell=0}^{L-1}
   \frac{2}{\sigma_{n,\ell}^2}
-  \Re\!\left\{
+  \Re\left\{
     \frac{\partial\boldsymbol\mu_\ell^\Herm}{\partial\kappa_i}
     \frac{\partial\boldsymbol\mu_\ell}{\partial\kappa_j}
   \right\}.
@@ -66,7 +66,7 @@
   \big[\mathcal I_{\delta\delta}\big]_{\ell\ell'}
   =
   \frac{2}{\sigma_{n,\ell}^2}
-  \Re\!\left\{
+  \Re\left\{
     \frac{\partial\boldsymbol\mu_\ell^\Herm}{\partial\delta_\ell}
     \frac{\partial\boldsymbol\mu_\ell}{\partial\delta_\ell}
   \right\}
@@ -108,16 +108,16 @@ $\mathcal I_{\delta\psi}$ 同样具有按 $\ell$ 的块对角结构：第 $\ell$
     \mathcal I_{\eta\eta}'
     &=
     2\sum_{\ell}\frac{1}{\sigma_{n,\ell}^2}
-    \Re\!\left\{
+    \Re\left\{
       \mathbf J_{\eta,\ell}^\Herm
       \big(\mathbf I-\mathcal P_{\mathbf G_\ell}\big)
       \mathbf J_{\eta,\ell}
     \right\}\big|_{\delta_\ell=0},\\
     \mathcal I_{\delta\delta}'
     &=
-    \operatorname{diag}\!\Big(
+    \operatorname{diag}\Big(
       \tfrac{2}{\sigma_{n,\ell}^2}
-      \Re\!\big\{\mathbf j_{\delta,\ell}^\Herm
+      \Re\big\{\mathbf j_{\delta,\ell}^\Herm
       (\mathbf I-\mathcal P_{\mathbf G_\ell})
       \mathbf j_{\delta,\ell}\big\}\big|_{\delta_\ell=0}
     \Big)_{\ell\neq\ell_{\mathrm{ref}}},\\
@@ -126,7 +126,7 @@ $\mathcal I_{\delta\psi}$ 同样具有按 $\ell$ 的块对角结构：第 $\ell$
     \begin{bmatrix}
       \cdots\quad
       \tfrac{2}{\sigma_{n,\ell}^2}
-      \Re\!\big\{\mathbf J_{\eta,\ell}^\Herm
+      \Re\big\{\mathbf J_{\eta,\ell}^\Herm
       (\mathbf I-\mathcal P_{\mathbf G_\ell})\mathbf j_{\delta,\ell}\big\}\big|_{\delta_\ell=0}
       \quad\cdots
     \end{bmatrix},
@@ -196,10 +196,10 @@ $\boldsymbol\delta$ 在导频自相关半宽 $T_{\mathrm{ac}}$ 处的非线性
   \mathcal I_{\mathrm e}^{(\mathrm{stat})}(\boldsymbol\eta_{\mathrm{stat}})
   =
   \frac{2|\zeta_0|^2}{\sigma_{n,0}^2}
-  \Re\!\big\{\mathbf D_0^\Herm\mathcal P_{\mathbf g_0}^\perp\mathbf D_0\big\}
+  \Re\big\{\mathbf D_0^\Herm\mathcal P_{\mathbf g_0}^\perp\mathbf D_0\big\}
   +
   \frac{2|\zeta_1|^2}{\sigma_{n,1}^2}
-  \Re\!\big\{\mathbf D_1^\Herm\mathcal P_{\mathbf g_1}^\perp\mathbf D_1\big\}\bigg|_{\delta_1=0},
+  \Re\big\{\mathbf D_1^\Herm\mathcal P_{\mathbf g_1}^\perp\mathbf D_1\big\}\bigg|_{\delta_1=0},
 \end{equation}
 %
 其中 $\mathbf D_\ell$ 沿用 \eqref{eq:A6_Dl} 定义，$\delta_1=0$ 处求值即得到完全相干情形的 \gls{efim}。
@@ -225,7 +225,7 @@ $\boldsymbol\delta=[\delta_1]$ 退化为标量，\eqref{eq:F2_jdelta} 中
   \frac{2|\zeta_1|^2}{\sigma_{n,1}^2}
   \big\|\mathbf a_1(\boldsymbol\xi)\big\|_2^2
   \cdot
-  \Re\!\big\{(\dot{\mathbf q}_1^{\,\mathrm{te}})^\Herm\mathcal P_{\mathbf q_1}^\perp\dot{\mathbf q}_1^{\,\mathrm{te}}\big\},
+  \Re\big\{(\dot{\mathbf q}_1^{\,\mathrm{te}})^\Herm\mathcal P_{\mathbf q_1}^\perp\dot{\mathbf q}_1^{\,\mathrm{te}}\big\},
 \end{equation}
 %
 其中 $\mathcal P_{\mathbf q_1}^\perp=\mathbf I_T-\mathbf q_1\mathbf q_1^\Herm/\|\mathbf q_1\|^2$。化简利用了 Kronecker 内积关系 $(\mathbf u_1\otimes\mathbf v_1)^\Herm(\mathbf u_2\otimes\mathbf v_2)=(\mathbf u_1^\Herm\mathbf u_2)(\mathbf v_1^\Herm\mathbf v_2)$，并把空间部分因式 $\|\mathbf a_1\|^2$ 提出。
@@ -237,7 +237,7 @@ $\boldsymbol\delta=[\delta_1]$ 退化为标量，\eqref{eq:F2_jdelta} 中
   \mathbf v'_{\eta\delta,1}
   =
   \frac{2}{\sigma_{n,1}^2}
-  \Re\!\Big\{
+  \Re\Big\{
     \zeta_1^*\mathbf D_1^\Herm
     \big(\mathbf I-\mathcal P_{\mathbf g_1}\big)
     \big[\zeta_1\,\dot{\mathbf q}_1^{\,\mathrm{te}}\otimes\mathbf a_1\big]