fix: 大括号包分式改 \left\right、D_ell^pos 与 H_ell 矩阵条目改 \frac

eq:H_dnudp 的 \Big[…\frac…\Big] → \left[…\right]；eq:H_dadp 行向量斜杠→\frac 且 \big[→\left[；eq:H4_Hl 的 bmatrix 条目斜杠→\frac。A 规则14 注脚更正：仅行内紧排矩阵条目用斜杠，行间矩阵照常 \frac。

parts/A-symbolIndex.tex

@@ -572,7 +572,7 @@
   11 & \gls{crb} 协方差矩阵保留 $\mathbf C$；空时导向矩阵不再使用 $\mathbf C$，统一写为 $\mathbf B_{\mathrm{st}}$。\\
   12 & 未知复标量增益统一使用 $\zeta$；$\rho$ 只表示极坐标分解下的非负实幅度，不表示额外的自由复幅度参数。CP 与 IP 的幅度分别写为 $\rho_{\ell,p}^{\mathrm{cp}}$ 和 $\rho_{\ell,p}^{\mathrm{ip}}$。\\
   13 & 旋转矩阵统一写为 $\boldsymbol{\Omega}_\ell$，不再使用 $\mathbf{Q}_\ell$；$\mathbf{Q}$ 保留给波束成形章节中的人工噪声协方差矩阵，避免符号冲突。\\
-  14 & 一阶导数采用分子布局 Jacobian：$\dfrac{\partial\mathbf f}{\partial\mathbf x^\Tran}$ 行随 $\mathbf f$、列随 $\mathbf x$，链式法则即矩阵相乘。点号 $\dot{(\cdot)}$ 仅表对时间的速率（如 $\dot\nu$、$\dot{\mathbf v}$），不表对参数或角度的导数。阵列流形对本地角的导数写 $\dfrac{\partial\mathbf a_\ell}{\partial(\boldsymbol\xi_\ell^{\mathrm{loc}})^\Tran}$、对全局角写 $\dfrac{\partial\mathbf a_\ell}{\partial\boldsymbol\xi^\Tran}$，由本地--全局角 Jacobian 链式相乘；作 $\mathbf D_\ell$ 等矩阵的列条目时改用斜杠 $\partial f/\partial x$ 保持对齐。\\
+  14 & 一阶导数采用分子布局 Jacobian：$\dfrac{\partial\mathbf f}{\partial\mathbf x^\Tran}$ 行随 $\mathbf f$、列随 $\mathbf x$，链式法则即矩阵相乘。点号 $\dot{(\cdot)}$ 仅表对时间的速率（如 $\dot\nu$、$\dot{\mathbf v}$），不表对参数或角度的导数。阵列流形对本地角的导数写 $\dfrac{\partial\mathbf a_\ell}{\partial(\boldsymbol\xi_\ell^{\mathrm{loc}})^\Tran}$、对全局角写 $\dfrac{\partial\mathbf a_\ell}{\partial\boldsymbol\xi^\Tran}$，由本地--全局角 Jacobian 链式相乘；仅\emph{行内}紧排的矩阵/向量条目用斜杠 $\partial f/\partial x$（避免撑高文本行），行间矩阵（如 $\mathbf D_\ell$、$\mathbf H_\ell$）照常用 $\frac{}{}$。\\
 \end{longtable}
 \endgroup
 

parts/G-userPositionCrb.tex

@@ -31,8 +31,8 @@ Doppler 部分，由 $\nu_\ell=\nu_{\mathrm{ref}}+\Delta\nu_\ell(\mathbf p)$ 与
   \frac{\partial\nu_\ell}{\partial\mathbf p}
   =\frac{\partial\Delta\nu_\ell}{\partial\mathbf p}
   =\frac{2\pi T_{\mathrm s}}{\lambda_{\mathrm c}}
-  \Big[\mathbf v_\ell^\Tran\frac{\partial\mathbf u_\ell}{\partial\mathbf p}
-  -\mathbf v_{\ell_{\mathrm{ref}}}^\Tran\frac{\partial\mathbf u_{\ell_{\mathrm{ref}}}}{\partial\mathbf p}\Big]\in\mathbb R^{1\times3},
+  \left[\mathbf v_\ell^\Tran\frac{\partial\mathbf u_\ell}{\partial\mathbf p}
+  -\mathbf v_{\ell_{\mathrm{ref}}}^\Tran\frac{\partial\mathbf u_{\ell_{\mathrm{ref}}}}{\partial\mathbf p}\right]\in\mathbb R^{1\times3},
   \qquad
   \frac{\partial\nu_\ell}{\partial\nu_{\mathrm{ref}}}=1,
   \label{eq:H_dnudp}
@@ -46,9 +46,9 @@ Doppler 部分，由 $\nu_\ell=\nu_{\mathrm{ref}}+\Delta\nu_\ell(\mathbf p)$ 与
 %
 \begin{equation}
   \mathbf D_\ell^{\mathrm{pos}}
-  =\big[\,
-    \partial\mathbf g_\ell/\partial p_x,\ \partial\mathbf g_\ell/\partial p_y,\ \partial\mathbf g_\ell/\partial p_z,\ \partial\mathbf g_\ell/\partial\nu_{\mathrm{ref}}
-  \,\big]\in\mathbb C^{M_\ell T\times4},
+  =\left[\,
+    \frac{\partial\mathbf g_\ell}{\partial p_x},\ \frac{\partial\mathbf g_\ell}{\partial p_y},\ \frac{\partial\mathbf g_\ell}{\partial p_z},\ \frac{\partial\mathbf g_\ell}{\partial\nu_{\mathrm{ref}}}
+  \,\right]\in\mathbb C^{M_\ell T\times4},
 \end{equation}
 %
 其中位置列 $\dfrac{\partial\mathbf g_\ell}{\partial p_i}=\mathbf q_\ell\otimes\left(\dfrac{\partial\mathbf a_\ell}{\partial p_i}\right)+\left(\dfrac{\partial\mathbf q_\ell}{\partial p_i}\right)\otimes\mathbf a_\ell$、Doppler 列 $\dfrac{\partial\mathbf g_\ell}{\partial\nu_{\mathrm{ref}}}=\left(\dfrac{\partial\mathbf q_\ell}{\partial\nu_\ell}\right)\otimes\mathbf a_\ell$，$\dfrac{\partial\mathbf a_\ell}{\partial p_i}$ 取 \eqref{eq:H_dadp} 的第 $i$ 列。消去复增益后的 \gls{efim} 与 \eqref{eq:A6_Ieff_final} 同形：
@@ -95,8 +95,8 @@ Doppler 部分，由 $\nu_\ell=\nu_{\mathrm{ref}}+\Delta\nu_\ell(\mathbf p)$ 与
   \mathbf H_\ell
   =\frac{\partial\boldsymbol\xi_\ell^{\mathrm{loc}}}{\partial\mathbf p}
   =\begin{bmatrix}
-    \partial\alpha_\ell^{\mathrm{loc}}/\partial\mathbf p\\
-    \partial\beta_\ell^{\mathrm{loc}}/\partial\mathbf p
+    \frac{\partial\alpha_\ell^{\mathrm{loc}}}{\partial\mathbf p}\\
+    \frac{\partial\beta_\ell^{\mathrm{loc}}}{\partial\mathbf p}
   \end{bmatrix}\in\mathbb R^{2\times3},
 \end{equation}
 %