fix(symbol): sec5 等效复增益 \tilde\zeta 改 \bar\zeta

按符号索引 A:533/534 约定——\bar 表示局部化/等效化的量，\tilde 表示
向量化/变换的量。吸收时间戳误差相位的等效复增益
\bar\zeta_{\ell,k}=\zeta_{\ell,k}e^{-j\nu_{\ell,k}\delta_\ell} 是等效量，
应用 \bar 而非 \tilde（sec5 共 3 处）。全文其余 \tilde 均为向量化量
（\tilde{\mathbf y}/\tilde{\mathbf n} 等），无其他误用。

parts/sec5_timestampError.tex

@@ -60,7 +60,7 @@
 若把该常数吸入复增益，定义\emph{等效复增益}
 %
 \begin{equation}
-  \tilde\zeta_{\ell,k}(\boldsymbol\xi_k,\nu_{\mathrm{ref},k},\delta_\ell)
+  \bar\zeta_{\ell,k}(\boldsymbol\xi_k,\nu_{\mathrm{ref},k},\delta_\ell)
   \triangleq
   \zeta_{\ell,k}e^{-j\nu_{\ell,k}\delta_\ell},
 \end{equation}
@@ -72,7 +72,7 @@
   \mathbf y_\ell(t)
   =
   \sum_{k=1}^{K}
-  \tilde\zeta_{\ell,k}
+  \bar\zeta_{\ell,k}
   \mathbf a_\ell(\boldsymbol\xi_k)
   s_k(t-\delta_\ell)
   e^{j\nu_{\ell,k}t}
@@ -82,7 +82,7 @@
 %
 这是部分相干模型的核心结构。两点观察：
 \begin{enumerate}
-  \item \emph{相位耦合}已被 $\tilde\zeta_{\ell,k}$ 吸收，但代价是：原本各星独立的 $\{\zeta_{\ell,k}\}$ 与几何参数 $(\boldsymbol\xi_k,\nu_{\mathrm{ref},k})$ \emph{解耦}的良好性质消失。$\tilde\zeta_{\ell,k}$ 显式依赖 $\delta_\ell$ 与 $\nu_{\ell,k}$，把 $\delta_\ell$ 的不确定性以 ``$|\nu_{\ell,k}|\cdot\mathrm{Var}(\delta_\ell)$'' 的形式注入主参数；这是部分相干观测对 Doppler 估计精度的主要恶化来源。
+  \item \emph{相位耦合}已被 $\bar\zeta_{\ell,k}$ 吸收，但代价是：原本各星独立的 $\{\zeta_{\ell,k}\}$ 与几何参数 $(\boldsymbol\xi_k,\nu_{\mathrm{ref},k})$ \emph{解耦}的良好性质消失。$\bar\zeta_{\ell,k}$ 显式依赖 $\delta_\ell$ 与 $\nu_{\ell,k}$，把 $\delta_\ell$ 的不确定性以 ``$|\nu_{\ell,k}|\cdot\mathrm{Var}(\delta_\ell)$'' 的形式注入主参数；这是部分相干观测对 Doppler 估计精度的主要恶化来源。
   \item \emph{导频时间偏移} $s_k(t-\delta_\ell)$ 不能被吸入复增益。它通过导频的自相关 $R_{s_k}(\delta_\ell)$ 进入似然，且对 $\delta_\ell$ 高度非线性。当 $\delta_\ell$ 远小于一个导频符号宽度时，可作一阶 Taylor 近似 $s_k(t-\delta_\ell)\approx s_k(t)-\delta_\ell\dot s_k(t)$，并把 $\delta_\ell$ 作为光滑干扰参数处理；当 $|\delta_\ell|$ 接近或超过导频符号宽度时，这一近似失效，必须显式数值搜索。
 \end{enumerate}